| |
Strona główna Trochę historii Encyklopedia Wstęp Detektory Neutronów Spektrometria Neutronów Źródła neutronów Spowalnianie neutronów Reakcje rezonansowe Gęstość poziomów jądrowych Rezonanse analogowego izospinu Procesy rozszczepienia jąder Reakcje łańcuchowe Pomiar reaktywności Labolatorium w Świerku Publikacje Malarstwo w reaktorze Geniusz w cieniu Bibliografia |
Strona główna
Neutronów jako cząstek neutralnych nie można przyspieszać do dowolnych energii, jak w przypadku
cząstek naładowanych. Aby uzyskać neutrony o różnych energiach, trzeba dobierać różne reakcje, będące
źródłem tych neutronów lub zmieniać energie bombardujących cząstek. Można też
obniżać energię neutronów, czyli spowalniać je, wykorzystując ich zderzenia sprężyste z jakimś lekkim jądrem.
Ma to duże znaczenie w praktyce. Na przykład, reaktory jądrowe pracują najczęściej
na neutronach powolnych; stosuje się więc metody detekcji
neutronów powolnych, spowalniając szybkie neutrony przed ich wejściem do detektora lub spowalnianie neutronów
celem usunięcia tła neutronów prędkich.
oznaczając masę neutronu przez m, jego prędkość przed zderzeniem ,
po zderzeniu , masę jądra tarczy M i jego prędkość po zderzeniu V.
Stosunki energii po zderzeniu czołowym Ec do energii przed zderzeniem E0: Strata energii neutronu w zderzeniu czołowym Ec:
Jest to maksymalna strata energii w zderzeniu. Rozpraszając się pod różnymi kątami, neutron tracić
może różne wartości energii. Strata ta będzie tym większa, im bardziej M będzie zbliżone do m, a zatem
im lżejsze będzie jądro, na którym następuje rozpraszanie.
Po każdym zderzeniu średnia wartość lnE zmniejsza się ten dekrement energii, zatem energia neutronu po n zderzeniach En wyraża się wzorem: Po osiągnięciu przez neutrony średniej energii E=kT, neutrony znajdują się w równowadze termodynamicznej ze spowalniaczem i dalej już ich energia nie może się obniżyć. Są to neutrony termiczne, a ich rozkład energii jest zbliżony do makswellowskiego, jednak z pewną przewagą neutronów o energiach większych. Widmo energetyczne spowolnionych neutronów. rys.1.232-1. str.243: A.Strzałkowski, "Wstęp do fizyki jądra atomowego" Parametrem, charakteryzującym proces spowalniania neutronów, jest średnia wartość odległości R między punktowym źródłem monoenergetycznych neutronów o początkowej energii E0, a punktami, w których wskutek spowolnienia osiągną one energię E. Rzeczywisty tor neutronu w spowalniaczu jest linią łamaną. Średnia długość prostoliniowego odcinka tej lini nazywa się średnią drogą swobodną neutronu ze względu na rozpraszanie . Jeżeli przez N oznaczy się gęstość jąder spowalniacza, a przez przekrój czynny na rozpraszanie elastyczne, to prawdopodobieństwo rozproszenia na drodze jednostkowej wyniesie , a średnia droga swobodna na rozpraszanie będzie równa Tor neutronu w spowalniaczu. rys.1.232-2. str.244: A.Strzałkowski, "Wstęp do fizyki jądra atomowego" Zdolnością spowalniania S nazywa się średnia wartość logarytmu zmniejszenie energii neutronu na jednostkę drogi w spowalniaczu. Dla spowalniacza zawierającego różne atomy zdolność spowalniania wynosi: Średnia kwadratowa długość odcinka drogi między kolejnymi zderzeniami z prawdopodobieństwem P(s), że neutron na drodze s nie dozna rozproszenia, natomiast rozproszy się na następnym odcinku drogi ds, ma postać:
Neutrony, które uległy już spowolnieniu do energii termicznych, odpowiadających temperaturze
spowalniacza rozchodzą się dalej bez zmiany średniej energii. Ten proces przemieszczania się w
spowalniaczu opisać można równaniem dyfuzji. Neutrony mogą ulec przy tym absorpcji przez jądra
spowalniacza.
Gdzie (r,t) oznacza gęstość neutronów w punkcie o współrzędnej r i w momencie t, a (r,t) jest ich strumieniem związanym z gęstością związkiem
gdzie jest średnią prędkością neutronów.
t jest średnią drogą transportu neutronów w spowalniaczu.
Strona główna |