Z faktu, że ruch ładunków elektrycznych powoduje powstawanie pola magnetycznego zaś ładunki będące w spoczynku pola magnetycznego nie wytwarzają wynika, że pole magnetyczne powinno oddziaływać na poruszające się w nim ładunki elektryczne, nie powinno zaś działać na ładunki będące w spoczynku. Zostało to rzeczywiście stwierdzone doświadczalnie.
Rys.10.2.1. Siła Lorentza |
Na ładunki poruszające się w polu magnetycznym działa tzw. siła Lorentza, która określona jest przez wektor indukcji magnetycznej , wartość ładunku i prędkość z jaką ładunek ten porusza się w polu magnetycznym - następującym wzorem | |
(10.2.1) | ||
Widzimy, że siła działająca na ładunek poruszający się w polu magnetycznym jest zawsze prostopadła zarówno do kierunku wektora jego prędkości, jak i do kierunku wektora indukcji magnetycznej. Zwrot tej siły zależny jest od znaku poruszającego się ładunku. |
Zależność ta umożliwia ilościowe zdefiniowanie wektora indukcji magnetycznej:
Jeżeli na ładunek poruszający się z prędkością działa w punkcie siła określona wzorem (10.2.1) to w punkcie tym istnieje pole magnetyczne o indukcji , określonej tym wzorem przez siłę, ładunek i prędkość.
Wartość siły Lorentza zależy zgodnie z własnością iloczynu wektorowego od kąta między wektorem prędkości ładunku i wektorem indukcji magnetycznej
. |
(10.2.1a) |
Jeśli cząstka naładowana porusza się prostopadle do kierunku wektora , to siła ta ma maksymalną wartość równą
, |
(10.2.1b) |
. |
(10.2.1c) |
Możemy więc powiedzieć, że wartość indukcji magnetycznej jest równa sile jaka działa na jednostkowy ładunek dodatni (próbny) poruszający się w polu magnetycznym z jednostkową prędkością w kierunku, w którym siła magnetyczna ma maksymalną wartość.
Jednostką indukcji magnetycznej jest tesla (T) określona zgodnie ze wzorem (10.21) w postaci
Jeśli ładunek znajduje się równocześnie w polu elektrycznym o natężeniu , to niezależnie od pola magnetycznego działa na niego siła , pochodząca o pola elektrycznego. Uwzględniając to zapiszemy siłę Lorentza dla ładunku w polach: elektrycznym i magnetycznym
|
Na razie jednak rozważać będziemy tylko pole magnetyczne, które na każdy poruszający się ładunek działa siłą określoną wzorem (10.2.1). Jak wiemy, uporządkowany ruch ładunków w przewodniku nazywamy prądem elektrycznym. Prąd ten charakteryzujemy natężeniem prądu I, które określone jest wzorem (9.1.1) Wykorzystajmy to dla zapisania siły Lorentza działającej na ładunek poruszający się z prędkością w przewodniku znajdującym się w polu magnetycznym o indukcji
. |
(10.2.3) |
Wektor prędkości zapisaliśmy jako stosunek przemieszczenia ładunku wzdłuż osi przewodnika do czasu, w którym to przemieszczenie nastąpiło. Otrzymaliśmy w ten sposób wyrażenie określające siłę działająca na element przewodnika przez który płynie prąd o natężeniu I. Siłę tę nazywamy siłą elektrodynamiczną (lub siłą Ampera). Pamiętając o własnościach iloczynu wektorowego widzimy, że kiedy przewodnik ustawiony jest wzdłuż kierunku pola to nie działa na niego żadna siła, kiedy ustawiony jest prostopadle do kierunku pola - siła jest największa. Wartość tej siły jest proporcjonalna do natężenia prądu w przewodniku.
Wykorzystajmy prawo Ampera oraz wzór na siłę Lorentza do wyznaczenia siły oddziaływania wzajemnego dwóch nieskończenie długich przewodników.
Przyjmijmy, że w przewodnikach płyną prądy I1
oraz I2 , a ich wzajemna odległość wynosi d.
Na Rys. 10.2.2. kolorem czerwonym pokazane są przewodniki, kolorem niebieskim zaznaczone są okręgi wokół nich oraz wektory indukcji magnetycznej od przewodnika pierwszego w miejscu gdzie znajduje się drugi i vice versa. Kolorem fioletowym zaznaczone są kierunki sił wzajemnie na siebie działających przewodników. Widać, że kiedy prądy I1 oraz I2 skierowane są w tę samą stronę, to przewodniki będą się przyciągać, kiedy w strony przeciwne, będą się odpychać. |
|
Rys.10.2.2. Siła oddziaływania dwóch nieskończonych przewodników z prądem |
Wykorzystując wzory (10.2.3) oraz (10.1.4) i pamiętając, że kąt pomiędzy osią przewodnika i wektorem indukcji jest kątem prostym otrzymujemy skalarny wzór na wartość siły działającej na odcinek o długości l (np. l1) danego przewodnika ( np. tego z prądem I1) pochodzący od pola magnetycznego wytworzonego przez drugi przewodnik (z prądem I2),
. |
(10.2.4) |
Symetryczne wyrażenie możemy napisać dla drugiej siły. Wykonując obustronne dzielenie przez element długości przewodnika uzyskujemy wyrażenie określające siłę działającą na jednostkę jego długości.
. |
(10.2.5) |
Opuściliśmy tu indeksy dolne, bowiem zauważamy, że wartości sił działających na jednostkę długości każdego z przewodników określone są tym samym wyrażeniem. Tak zdefiniowana siła wyrażona jest w N/m.
Oddziaływanie na siebie dwóch przewodników jest podstawą definicji jednostki natężenia prądu elektrycznego - ampera (1A), którą podajemy poniżej.
Jeden amper (1A) to natężenie takiego stałego prądu elektrycznego, który płynąc w dwóch równoległych, nieskończenie długich przewodach o znikomo małym okrągłym przekroju, znajdujących się w próżni w odległości wzajemnej 1m powoduje powstawanie między nimi siły równej na każdy metr ich długości.
Z tej definicji ampera wynika też wartość przenikalności magnetycznej próżni
. |
(10.2.6) |